8)
При помещении диэлектрика во внешнее электрическое поле он поляризуется, т.е.  приобретает отличный от 0 дипольный момент pV= pi, где pi – дипольный  момент одной молекулы.
Внесем во внешнее  электрическое поле Ео, пластинку из однородного диэлек-трика
под действием поля диэлектрик поляризуется, т.е. происхо-дит смещение зарядов: положительные смещаются по по-лю. отрицательные – против поля. На правой границе  по-лучается избыток положительного заряда с поверхностной плотностью +’, на левой отрицательного (- ’).  Неcком-пенсированные заряды, появляющиеся в результате поля-ризации диэлектрика, наз-ся связанными.  связанные электроны принадлежат одному атому, и образуют некото-рое тело. Свободные заряды могут перемещаться внутри проводника под действием электрического поля.
Свободные электроны – электроны принадлежащие всем телу.
Поляризованность – векторная величина определяемая как дипольный момент единицы объема. Р=рV/V=pi/ V. Поляризованность Р линейно зависит от напряженности поля Е.
Р=  æ εо Е          (1),
где æ – диэлектрическая восприимчивость вещества, характеризующая свойства диэлектрика. æ – безразмерная величина, причем æ > 0.
Появление связанных зарядов приводит к возникновению дополнительного электрического поля Е’. Результирующее поле внутри диэлектрика Е = Ео – Е.’
поле  Е’ = ’/εо (поле созданное двумя беск. заряженными плоскостями) 
Е = Ео -  ’/εо . (2) 
Определим поверхностная плотность связанных зарядов ’ . Дипольный момент пластинки диэлектрика  pV=PV=PSd, S- площадь грани пластинки, d- толщина.
q’= ’S, pV=q’d  pV =  ’Sd   PSd =  ‘ Sd  
 ‘ =P.    (3)
Подставим (2) и (3) в (1).   Е=Ео/(1+ æ) = Eo/ε. (4)
ε - безразмерная величина – диэлектрическая проницаемость среды.
из (4) видно, во сколько раз поле ослабляется диэлектриком.
Теорема Гаусса.
D = εoε E – вектор диэлектрического смещения. Можно записать  D = εo E +Р.
[D] = Кл/м2. Вектор D характеризует поле, создаваемое свободными зарядами( в вакууме). но при таком распределении в пространстве которое имеется при диэлектрике.D как и поле Е изображается с помощью линий электрического смещения. Линии вектора D могут начинаться и заканчиваться только на свобод-ных зазрядах.